s

ono kasimir vostri ora ...

antigravity.it non ne vuole sapere piu

Questa è la versione .html del file contenuto in http://www.carlosantagata.it/doc/casimirita.pdf.
G o o g l e crea automaticamente la versione .html dei documenti durante la scansione del Web.
Page 1
 
info@
Autore:
Effetto Casimir: una nuova interpretazione
09/12/2006
Page 2
1 Introduzione
Il fisico Marcello Piccolo [1] così descrive questo interessante fenomeno.
Cos'è l'effetto Casimir ? Chi era costui? Cos'è l'energia punto zero ?
L'effetto Casimir fu postulato nel 1948 dal fisico olandese Hendrick Casimir ed a tutto oggi può essere
considerato uno dei pochi effetti macroscopici della meccanica quantistica. La fenomenologia
dell'effetto è semplice: fra due piastre conduttrici NON elettricamente cariche (che per semplicità
considereremo piane) affacciate si esercita una forza attrattiva: tale forza non può essere spiegata con alcun
fenomeno di tipo classico. La spiegazione del fenomeno è invece tutt'altro che semplice: ha a che vedere
con il modo in cui si definisce il vuoto nella meccanica quantistica.
Nella fisica classica una regione di spazio in cui non sono presenti particelle o campi è definita come vuota;
in fisica quantica, a causa del principio di indeterminazione è impossibile garantire l'assenza completa di
particelle e/o campi in una regione dello spazio: il vuoto non può essere considerato uno stato a zero
energia a causa delle fluttuazioni quantiche che a loro volta comportano la creazione e distruzione di
particelle virtuali che, per altro, vivono lassi di tempo brevi, ma finiti.
Poiché non esistono fenomeni analoghi nella vita e nella esperienza di tutti i giorni possiamo provare a
immaginare analogie che, per forza di cose, saranno non rigorose nella descrizione del fenomeno in
questione.
Immaginiamo che il vuoto quantistico sia uno stato in cui continuamente si formino e scompaiano delle
palline; pensiamo per fissare le idee qualcosa come una bolla di sapone (che dovremo supporre rigida però)
che nasce e dopo un certo tempo scoppia. Supponiamo inoltre che quanto più il raggio delle palline sia
piccolo tanto più le palline siano pesanti.
Se immaginiamo di avere una superficie solida in una qualsiasi regione di spazio (pieno di queste palline)
ad ogni fissato istante di tempo un certo numero di palline urterà la superficie solida, provenendo da destra e
un altro numero di palline la urterà provenendo da sinistra: per ragioni di simmetria i due numeri dovranno
essere in media uguali e quindi nessuna forza verrà esercitata sulla piastra. Se adesso mettiamo due piastre
affacciate l'una all'altra succederà che sulle due facce esterne delle superfici il fenomeno dell'urto delle
palline sarà analogo a quanto abbiamo descritto prima; per quanto riguarda le facce interne adesso
dobbiamo tenere conto che non possiamo avere palline che abbiano un diametro più grande della distanza a
cui sono state posizionate le due lastre. In questo caso l'equilibrio tra gli urti sulle due facce delle lastre viene
alterato: il numero di urti dalla parte esterna di TUTTE E DUE le piastre è maggiore del numero
corrispondente di urti dalla parte interna. Le cose quindi vanno come se sulle due piastre agisse una forza
che tende ad avvicinarle e l'effetto ci si aspetta essere tanto più grande quanto più piccola è la distanza fra le
piastre in esame in quanto le palline piccole sono state supposte essere più pesanti. È bene sottolineare
ancora che l'analogia presentata è ben lungi dall'essere rigorosa e deve essere vista come un modo di
illustrare un fenomeno abbastanza complesso che non ha analoghi nel mondo macroscopico in cui viviamo.
Cerchiamo ora di dare un valore quantitativo all'effetto. Il modulo della forza di attrazione tra le piastre
dipende dalla superficie delle piastre e dalla loro distanza secondo la formula:
4
480
hC
F
d
π
=
S
(1.1)
dove h è la costante di Planck c la velocità della luce d la distanza fra le due piastre ed S la loro superficie.
La forza, come specificato precedentemente, è di tipo attrattivo; le due piastre tendono ad avvicinarsi.
L'effetto di cui sopra è estremamente piccolo.
Le recenti verifiche sperimentali [2] hanno trovato dei valori sperimentali in accordo con
quelli teorici nell’ambito del 15%.
Questo effetto è sinteticamente rappresentato dalla seguente figura [3]
2
Page 3
Questo effetto ha anche dato adito a molte e forti speculazioni riportate in articoli quali l’
Effetto Casimir e antigravità di M. Nardelli [4] o L’ingegneria del wormhole di John
Gribbin [5].
In conclusione, se due piastre conduttrici, allo stesso potenziale, vengono sufficientemente
avvicinate, si manifesta una forza che attualmente viene ad essere attribuita a fluttuazioni
quantistiche di energia che, grazie al principio di indeterminazione di Heisenberg, non può
essere nulla. Ed è questo uno dei pochissimi effetti macroscopici, se non l’unico,
dell’attuale meccanica quantistica. Da qui la sua grossa importanza anche per applicazioni
tecnologiche d’avanguardia.
2 La nuova soluzione
Negli scritti dell’autore di questo articolo [6], si è dimostrato che molteplici proprietà
macroscopiche della materia quali il modulo di elasticità, la velocità del suono in essa, il
coefficiente di dilatazione termica etc. sono tutte grandezze che possono essere dedotte
da semplici ed inedite formule in cui appare la carica dell’elettrone, la distanza
interatomica e la massa degli atomi che compongono la materia in esame.
Pur prendendo come base di partenza la più semplice struttura cristallina esistente in
natura e cioè il comune cristallo di sale Na Cl
+
−
si sono scritte le seguenti formule [6]
(sistema c.g.s.).
2
2e
v
mψ
=
(2.1)
La (2.1) da la velocità del suono nella materia e da essa si ottengono gli stessi valori che
fornisce la nota formula di Newton
Y
E
v
ρ
=
,
(2.2)
3
Page 4
dove è il modulo di elasticità di Young della materia in esame e
Y
E
ρ è la sua densità. Il
fatto che la (2.1) dia valori direttamente confrontabili con quelli dati dalla (2.2) è
giustificabile tenuto conto che dalla (2.1) discende appunto la (2.2). Infatti si ha
2
2
4
3
2
2
Y
e
E
e
v
m
m
ψ
ψ
ρ
ψ
=
=
=
(2.3)
e dunque si vede che il modulo di elasticità, deducibile attualmente solo da prove di
laboratorio, viene ad essere dato dalla inedita relazione teorica
2
4
2
Y
e
E
ψ
=
(2.4)
mentre notoriamente la densità è data da
3
m
ρ
ψ
=
(2.5)
tenuto conto che si è indicato con ψ la distanza tra un atomo ed un altro e che, quando la
materia in esame è composta da atomi che hanno masse diverse viene a
rappresentare la massa ridotta. Per la facile deduzione della
m
(2.1) si rimanda all’articolo [6].
Il fatto che la materia è coesa per legami elettromagnetici, oltre che per un fatto puramente
intuitivo, è dimostrato in modo inconfutabile appunto dalla (2.3) in quanto è facile
riconoscere che essa può essere scritta
2
2
4
2
3
2
2
2
e
e
campoelettico
v
m
campo magnetico
m
ψ
ψ
ψ
ψ
ψ
=
=
=
.
(2.6)
Si può inoltre dimostrare che queste equazioni [6], anche se sono state dedotte partendo
dalla semplice struttura cristallina del sale da cucina, danno sempre valori dello stesso
ordine di grandezze dei dati di carattere sperimentale per dei più disparati materiali,
purché omogenei, e sono abbastanza valide per qualsiasi stato della materia e quindi
anche i gas. E’ evidente che il numero 2 che appare a numeratore della (2.4) varierà a
seconda della struttura che si studia più accuratamente. Ciò detto, consideriamo adesso la
struttura cristallina data in fig. 1.
4
Page 5
Fig. 1
Vediamo cosa accade se applichiamo sulle facce di sinistra e di destra due forze uguali e
contrarie [6]. Un singolo ione agisce su una superficie pari a 2
ψ e quindi dobbiamo
applicare una pressione pari a
2
2
2
2
4
1
2
2
F
e
e
A
ψ ψ
ψ
=
=
(2.7)
che controbilancia la forza elettromagnetica che si desta all’interno del cristallo. Da ciò
segue che la forza applicata è pari a
2
4
2
e
F
ψ
=
A.
(2.8)
Adesso affianchiamo al cristallo di fig. 1 un cristallo identico così come si evince dalla fig.
2, in modo tale che le due facce prospicienti dei due cristalli siano parallele e stiano ad
una distanza pari a . Con ciò andiamo a realizzare due piastre di Casimir che si
fronteggiano.
d
Fig. 2
5
Page 6
Evidentemente i due cristalli saranno attratti tra loro da una forza approssimativamente
data da
2
2
2
1
2
e
F
d ψ
=
A
C
.
(2.9)
Ricordando il noto legame
(2.10)
2
2
137
e
h
π
=
la (2.9) diventa
2
2
2
2
2
2
2
2
2
1
2
2
2
2 137
860.79
430.95
e
hC
A
hC
A
hC
F
A
d
d
d
A
d
ψ
π
ψ
ψ
=
=
=
=
ψ
.
(2.11)
Se la distanza tra le due facce dei due cristalli è dello stesso ordine di grandezza della
distanza interatomica si ha evidentemente
4
430.95
hC A
F
d
=
(2.12)
che è direttamente paragonabile con quella dedotta da Casimir nell’ipotesi di fluttuazioni
nel vuoto di punto zero
4
480
hC A
F
d
π
=
(2.13)
ma è evidente che la (2.11) è più generale di quest’ultima in quanto prevede
comportamenti diversi a seconda del materiale usato e della distanza esistente tra le due
piastre.
D’altra parte l’attendibilità della (2.11), almeno allo stato attuale, è sostenuta dal fatto che il
modulo di elasticità sperimentale dell’
è pari a
NaCl
(2.14)
12
2
0.5 10 [
/
]
Y
E
dyne
=
×
cm
e quello teorico fornito dalla (2.4) è dato da
(
)
(
)
2
10
12
2
4
8
4.8 10
2
0.6 10 [
2.85 10
Y
E
−
−
×
=
=
×
×
/
].
dyne cm
(2.15)
In base a quanto ora rilevato si vede subito che l’effetto Casimir è univocamente
collegabile all’effetto qualitativo di Majorana (effetto Volta) [7] e trova nella (2.11) una sua
chiara generalizzazione.
3 Conclusioni
La previsione di Casimir presuppone, nel vuoto più spinto, l’esistenza di un’energia non
nulla.
6
Page 7
L’esperimento con il quale invece si verifica tale previsione teorica considera questo vuoto
ipotetico racchiuso tra due piastre metalliche, poste ad una distanza tra loro dello stesso
ordine di grandezza delle distanze esistenti tra gli atomi che compongono le piastre
stesse.
Dunque si presuppone che le manifestazioni elettromagnetiche esistenti tra gli atomi che
compongono le due piastre siano completamente nulle sulla superficie delle piastre ed al
di là delle stesse, negando in toto l’effetto voltaico messo in evidenza dall’esperienza di
Majorana [7] nonché quelle, molto più evidenti, di capillarità.
D’altra parte la stessa relazione teorica di Casimir
4
480
hC
F
d
π
=
S
(3.1)
ricordando la nota relazione
(3.2)
2
2 137e hC
π
=
diventa
2
4
5.6
e
F
d
=
S
(3.3)
in cui chiaramente si vede l’innegabile esistenza di un campo elettrico “nel vuoto” esistente
tra le facce delle due piastre e quindi nella materia.
C’è dunque un insanabile conflitto tra le deduzioni ed implicazioni teoriche dell’effetto
Casimir da una parte, l’esperienza di Majorana [7] e gli effetti della capillarità, dall’altra.
Questo conflitto può sanarsi solo ammettendo che nel vuoto tra le due piastre esiste un
campo elettrico residuo all’esterno della materia stessa che va ad occupare tale vuoto.
D’altra parte, se si ammette che nel detto vuoto esiste un’energia del tipo
1
1
2
2
hC
E
hν
λ
=
=
(3.4)
si ha anche, considerando la (3.2), che questa energia può scriversi
2
1
1 2 137
2
2
hC
e
E
π
λ
λ
=
=
.
(3.5)
Se si pone [7]
2 137d
λ
π
=
(3.6)
si ha che questa energia esistente nel vuoto, confinato dalla materia, può porsi, più
direttamente e semplicemente, anche pari
7
Page 8
2
1
2
e
E
d
=
.
(3.7)
L’equazione (3.6) consente una rilettura dell’opera di Planck [9].
Bibliografia
[1] http://scienzapertutti.lnf.infn.it/risposte/ris26.html
[2] G. Bressi et al. 2002 Phys. Rev. Lett. 88 041804
[3] http://www.webalice.it/angelo.petralia/casimir.html
[4] http://blog.mrwebmaster.it/string/16034/effetto_casimir_e_antigravita_m_nardelli.html
[5] http://www.intercom.publinet.it/time/gribbin9.htm
[6] www.carlosantagata.it Un’insospettabile connessione tra Macro e Microcosmo
[7] E. Perucca Fisica Generale e Sperimentale UTET Vol. II Tomo II pag. 687
[8] www.carlosantagata.it Nuove relazioni quantistiche
[9] www.carlosantagata.it
8